Mesón (partícula)

En física de partículas, un mesón (del griego antiguo μεσος (mesos) = medio) es un bosón que responde a la interacción fuerte, esto es, un hadrón con un espín entero.

En el Modelo estándar, los mesones son partículas compuestas de un número par de quarks y antiquarks. Se cree que todos los mesones conocidos consisten en un par quark-antiquark - los así llamados quarks de valencia - más un "mar" de pares quark-antiquark y gluones virtuales. Está en progreso la búsqueda de mesones exóticos que tienen constituyentes diferentes. Los quarks de valencia pueden existir en una superposición de estados de sabor (física); por ejemplo, el pión neutro no es ni un par arriba-antiarriba ni un par abajo-antiabajo, sino una superposición cuántica igual de ambos. Los mesones pseudoescalares (con espín 0) tienen la menor energía en reposo, donde el quark y antiquark tienen espines opuestos, y luego el mesón vectorial (con espín 1), donde el quark y antiquark tienen espines paralelos. Ambos vienen en versiones de mayor energía donde el espín queda aumentado por el momento angular orbital. Todos los mesones son inestables.

Los mesones fueron predichos originalmente como portadores de la fuerza que une al protón y al neutrón, de ahí su nombre. Cuando fue descubierto, el muón se identificó con esta familia de masa similar y fue bautizado como "mesón mu", sin embargo no mostró una atracción fuerte a la materia nuclear y es en realidad un leptón. El pión fue el primer mesón verdadero en ser descubierto.

En 1949 Hideki Yukawa fue galardonado con el Premio Nobel de física por predecir la existencia del mesón. Originalmente lo llamo 'mesontrón', pero fue corregido por Werner Heisenberg (su padre fue profesor en griego de la Universidad de Munich), quien indicó que no había un 'tr' en la palabra griega 'mesos'.

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Tabla de contenidos

1 Descubrimiento y desarrollo
2 Los nombres de los mesones
3 Mesones sin sabor
4 Mesones con sabores
5 Véase también
6 Enlaces externos
- 6.1 Recientes Hallazgos

Descubrimiento y desarrollo

La existencia de los mesones fue propuesta por el físico nuclear japonés Yukawa Hideki en 1935. Su idea era que existían una serie de partículas más pesadas que el electrón que eran responsables de la interacción nuclear fuerte. Inicialmente se pensó que estas partículas eran los muones (incorrectamente llamados mesones ), pero posteriormente se comprobó que estos pertenecían al grupo de los leptones. Los mesones postulados por Yukawa fueron descubiertos en 1947 por Powell y denominados mesones o piones.

Posteriormente fueron descubriéndose diferentes grupos de mesones, entre ellos los mesones-K o kaones. Existen diversos mesones, los cuales se producen en interacciones entre bariones y son inestables. Aunque inicialmente se definían por su masa intermedia entre la del electrón y la del protón, los hay de masa superior a este último. Los mesones están formados por un quark y un antiquark. Y un meson negro.

Los nombres de los mesones

Los nombres de los mesones son tales que sus principales propiedades puedan ser inferidas. A la inversa, dada una propiedad de un mesón, su nombre se determina claramente. Las convenciones de denominación caen en dos categorías basadas en su sabor, los mesones sin sabor y los que tienen sabor.

Mesones sin sabor

Los mesones sin sabor son mesones que tienen los números cuánticos de sabor todos cero. Esto significa que esos quarks son estados quarkonios (pares quark-antiquark del mismo sabor) o una superposición lineal de tales estados.

El nombre de los mesones sin sabor esta determinado por su espín total S y su momento orbital angular L. Como un mesón esta compuesto de dos quarks con s=1/2m el espín puede solo ser S = 1 (espines paralelos) o S = 0 (espines anti-paralelos). El número cuántico orbital L es debido a la revolución de un quark sobre otro. Usualmente los momentos orbitales angulares mayores se traducen en unos de mayor masa para el mesón. Estos dos números cuánticos determinan la paridad (física) P y la paridad de la carga conjugada C de los mesones:

P = (−1)^L+1

C = (−1)^L+S

también, L y S se suman para formar un número cuántico de momento angular total J, que su valor esta en el rango de |L−S| a L+S en un paso unitario. Las diferentes posibilidades son sumadas, ^2S+1L_J y el símbolo J^PC (aqui solo el signo es usado para P y C).

Las diferentes posibilidades y el correspondiente símbolo del mesón están dados en la siguiente tabla:

	J^PC =	(0, 2…)^{− +}	(1, 3…)^{+ −}	(1,2…)^{− −}	(0, 1…)^{+ +}
Composición de quarks	^2S+1L_J = ^*	¹(S, D…)_J	¹(P, F…)_J	³(S, D…)_J	³(P, F…)_J
$u \bar d\mbox{, }u \bar u - d\bar d\mbox{, }d\bar u$ ^†	I = 1	π	b	ρ	a
$u \bar u + d \bar d \mbox{, }s \bar s$ ^‡	I = 0	η, η’	h, h’	$\phi\,\!$ , ω	f, f’
$c \bar c$	I = 0	η_c	h_c	ψ ^•	χ_c
$b \bar b$	I = 0	η_b	h_b	Υ ^**	χ_b

Notas:

^* Noté que algunas combinaciones están prohibidas: 0^{− −}, 0^{+ −}, 1^{− +}, 2^{+ −}, 3^{− +}...

^† Primera fila forman isospines triples: π⁻, π⁰, π⁺ etc.

^‡ Segunda fila contiene pares de elementos: φ se supone que son unos estados $s\bar s$ , y ω a $u \bar u + d \bar d$ . en otros casos no se conoce la composición exacta así un principal es usado para distinguir las dos formas.

^• Por razones históricas, 1³S₁ form of ψ se llama J/ψ

^** El símbolo del estado bottomonico es una upsilon mayúscula

Las series normales de paridad-espín están formadas por esos mesones P=(−1)^J. En la serie normal, S = 1 entonces PC = +1 (p.e., P = C). Esto corresponde a algunos estados tripletes (estados tripletes aparecen en la última de las dos columnas).

Como muchos de esos símbolos podían referirse a más de una partícula, se añadieron reglas extra :

En este esquema, partículas con J^P = 0⁻ se conocen como pseudoescalares, y los mesones con J^P = 1⁻ se les llama vectores. Para otras partículas, el numero J se añade como subindice: a₀, a₁, χ_c1, etc.
Para muchos de los estados ψ, Υ y χ es común incluir la información espectroscópica: Υ(1S), Υ(2S). El primer número es el número cuántico principal y la letra es la notación espectroscópica de L. La multiplicidad es omitida desde que implica el simbolo y J aparece como un subindice cuando se necesita: χ_b2(1P). Si la información espectroscópica no esta disponible, la masa es usada así: Υ(9460).
El esquema de nombrado no hace diferencia entre estados "puros" de quarks y estados gluónicos, los estados gluonicos siguen el mismo esquema.
Sin embargo, los mesones exóticos con números cuánticos "prohibidos" J^PC = 0^{− −}, 0^{+ −}, 1^{− +}, 2^{+ −}, 3^{− +}... podrían usar la misma convención como los mesones con idéntico numero J^P, pero añadiendo un subíndice J. Un mesón con isospin 0 y J^PC = 1^{− +} puede ser denotado como ω₁. Cuando los números cuánticos de una partícula son desconocidos, están designados con una X seguida por su masa entre parentesis.

Mesones con sabores

Para los mesones con sabor, el esquema de nombres es un poco más simple.

1. Los nombres de los mesones se dan por el más pesado de dos quarks. Del mas al menos masivo, el orden es t > b > c > s > d > u. Sin embargo, u y d no llevan ningún sabor, así ellos no hacen influencia en el esquema de nombres. El quark t nunca forma hadrones, pero el símbolo t (que contiene mesones) se lo reserva de cualquier modo.

quark	símbolo	quark	símbolo
c	D	t	T
s	$\bar K$	b	$\bar B$

Note el hecho que para los quarks b y s obtenemos un símbolo de antipartícula. Esto es porque se adopta la convención de que la carga con sabor y la carga eléctrica deben agregarseles el signo. Esto es también cierto para el tercer componente del isospín: el quark arriba tiene la carga y su I₃ positivo, el quark abajo tiene carga negativa e I₃. El efecto de esto es: cualquier sabor de un mesón de carga tiene el mismo signo que la carga eléctrica del mesón.

2. Si el segundo quark tiene también sabor (si no es u o d) entonces su identificación esta dada por el subíndice (s, c or b, y en teoría t).

3. Añada un subíndice "*" si el mesón esta en una serie normal paridad-espín, p.e. J^{P = 0⁺, 1⁻, 2⁺...}

4. Para otros mesones como pseudoescalares (0⁻) y vectores (1⁻) el número cuántico total del momento angular J se añade como subíndice.

Si lo sumamos tenemos que:

Composición del quark	Isospin	J^P = 0⁻, 1⁺, 2⁻...	J^P = 0⁺, 1⁻, 2⁺...
$\bar su,\ \bar sd$	1/2	$K J$ ^†	$K^*_J$
$c \bar u,\ c\bar d$	1/2	$D J$	$D^*_J$
$c \bar s$	0	$D s J$	$D^*_{sJ}$
$\bar bu,\ \bar bd$	1/2	$B J$	$B^*_J$
$\bar bs$	0	$B s J$	$B^*_{sJ}$
$\bar bc$	0	$B c J$	$B^*_{cJ}$

† J esta omitida por 0⁻ and 1⁻

En algunos casos, las partículas pueden cambiar entre ellas. Por ejemplo, el neutro kaón $K^0\,(\bar sd)$ y su antipartícula $\bar K^0\,(s\bar d)$ pueden combinarse en una manera simétrica o antisimétrica, originando dos nuevas partículas, kaones neutros de vida corta y de vida larga $K^0_S = \begin{matrix}{1 \over \sqrt 2}\end{matrix}(K^0-\bar K^0),\;K^0_L = \begin{matrix}{1 \over \sqrt 2}\end{matrix}(K^0 + \bar K^0)$ (rechazando el pequeño termino de la violación CP).

Véase también

Lista de mesones
Lista de partículas

Enlaces externos

Particle Data Group
A table of some mesons and their properties
Authoritative information on particle properties is compiled by the Particle Data Group http://pdg.lbl.gov
hep-ph/0211411: The light scalar mesons within quark models
Naming scheme for hadrons (a pdf file)

Recientes Hallazgos

What Happened to the Antimatter? Fermilab's DZero Experiment Finds Clues in Quick-Change Meson
CDF experiment's definitive observation of matter-antimatter oscillations in the Bs meson

Categorías: Física de partículas | Mesones

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